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Modèle des bandes

Si nous considérons un seul atome, il y a selon le modèle de Bohr des atomes des niveaux d`énergie nettement distincts, qui peuvent être occupés par des électrons. S`il y a plusieurs atomes côte à côte, ils sont interdépendants, les niveaux d`énergie discrets sont défannés. Dans un cristal de silicium, il y a environ 1023 atomes par centimètre cube, de sorte que les niveaux d`énergie individuels ne se distinguent plus les uns des autres et forment ainsi de larges gammes d`énergie. Une illustration de la structure de bande électronique d`un semiconducteur: il s`agit d`une illustration complète des orbitales moléculaires dans un matériau en vrac. À mesure que l`énergie dans le système augmente, les électrons quittent la bande de Valence et entrent dans la bande de conduction. La masse effective pour le calcul de la conductivité est la masse, qui est utilisée dans les problèmes liés à la conduction en tenant compte de la structure détaillée du semiconducteur. Ces calculs comprennent les calculs de constantes de mobilité et de diffusion. Un autre exemple est le calcul des niveaux d`impureté peu profonds à l`aide d`un modèle semblable à l`hydrogène. Dans la physique à l`état solide, la structure de la bande d`un solide décrit ces gammes d`énergie, appelées bandes d`énergie, qu`un électron dans le solide peut avoir («bandes autorisées») et des gammes d`énergie appelées lacunes de bande («bandes interdites»), ce qu`il peut ne pas avoir.

La théorie des bandes modélise le comportement des électrons dans les solides en postulant l`existence de bandes énergétiques. Il utilise avec succès la structure de bande d`un matériau pour expliquer de nombreuses propriétés physiques des solides. Les bandes peuvent également être considérées comme la limite à grande échelle de la théorie de l`orbitale moléculaire. Depuis plusieurs années, on reconnaît que le modèle de masse effective est insuffisant pour décrire avec précision le tunnellisation par des barrières indirectes de fossé [1, 2, 3, 4]. L`interaction entre les États X quasi liés dans la barrière avec les États du continuum entraîne des caractéristiques de résonance-antirésonance connues sous le nom de résonances de Fano [5]. Ces caractéristiques ont été observées expérimentalement comme une résistance différentielle négative dans les hétérostructures à barrière unique [6]. Afin de décrire le tunnellisation dans ces structures, il faut utiliser des modèles qui prennent en compte les structures matérielles. Dans ce travail, nous choisissons de décrire le bandstructure en utilisant des modèles de reliure serrés. La méthode de la limite de transmission quantique (QTBM) est mise en œuvre pour obtenir les conditions limites du système ouvert pour le hamiltonien à liaison étroite.

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